5.6.6.4 Ist der De-Sitter Raum holografisch?

5.6.6.4 Ist der De-Sitter Raum holografisch?

1. Die Gibbons-Hawkings Entropie

Bereits im Jahr 1976 legten G.W. Gibbons und S.W. Hawking in ihrem wegweisenden Aufsatz Cosmological event horizons, thermodynamics, and particle creation dar, „dass der kosmologische Horizont thermodynamische Eigenschaften mit dem Horizont Schwarzer Löcher teilt.“¹

Da in einem „De-Sitter Raum die Zukunftsunendlichkeit raumartig ist, … gibt es für jeden [inertialen, d.V.] Beobachter, der sich [in einer kausalen Region, d. V.] auf einer zeitartigen Weltlinie bewegt, einen Ereignishorizont [cosmological horizont, d.V.], der die Region der Raumzeit von ihm trennt, die der Beobachter niemals von seiner [Position in der, d.V.] kausalen Region aus sehen kann. Mit anderen Worten, der Ereignishorizont ist die Grenze … der Weltlinie des Beobachters.“²

Ein inertialer, i.e. nicht beschleunigter Beobachter innerhalb der Raumzeit, würde an seinem kosmologischen Ereignishorizont eine thermische Strahlung (10^-28 Grad Kelvin) beobachten können, die proportional ist zu dem Inversen des dS Radius l ist und damit eine thermodynamische Entropie besitzt, die das Bekenstein-Hawking Flächengesetz erfüllt und als Gibbons-Hawking Entropie S_H = (4Għ]^-1 kc³A_H bezeichnet wird.

Diese beschreibt den „.. Mangel an Information des Beobachters über die Regionen des Universums, die er nicht sehen kann.“³ S_H bezeichnet die Entropie (Informationsmenge, d.V.] des kosmologischen Ereignishorizontes, G ist die Newtonsche Gravitationskonstante, ħ bezeichnet die das durch 2π geteilte Plancksche Wirkungsquantum, k ist die Boltzmann Konstante, c die Lichtgeschwindigkeit und A_H die Fläche des kosmologischen Horizontes (A_C = 12π Λ^-1).

Die Tatsache, dass ein inertialer Beobachter also „in einem beschleunigt expandierenden Universum lebt, bedeute, dass er nur zu einer Unterregion des gesamten DS – Raums Zugang haben bzw. kausal mit ihr verbunden sein kann, dem „kausalen Diamanten, i.e. der Region der Minkowski Raumzeit, definiert durch die Überschneidung des Vergangenheits– und Zukunftslichtkegels zweier „Ereignisse„, p und q, (vgl. Abb. 3, vgl. auch 5.6.6.2, Abb. 1).

2. Der kosmologische Ereignishorizont

Ein kausaler Diamant (vgl. 5.6.6.2, Abb. 1 und hier Abb. 3) auch Abb. 3) ist für einen inertialen Beobachter von einem kosmologischen Ereignis-Horizont umgeben, der für ihn die Grenze seines „beobachtbaren Universums“ (seiner kausale Region). markiert. Für einen heutigen Beobachter ist der Horizont des maximalen kausalen Diamanten ≈ 46 Milliarden Lj entfernt. (vgl. 3. unten).⁴

Abb. 3 zeigt das Penrose Diagramm einen sphärischen kausalen Diamanten (KD) in einer maximal symmetrischen positiv gekrümmten Raumzeit (DE-Sitter) für eine kugelförmige raumartige Region Σ (hier als Kreisfläche dargestellt) mit einer schwindenden äußere Krümmung ∂∑ der Region Σ.
Die Vergangenheits- und Zukunftseckpunkte des Diamanten sind mit p bzw. p‘ bezeichnet, H bezeichnet die Null Grenze (der Licht (=Null) Geodäten. Die gestrichelten Pfeile sind die Flusslinien der konformen Killing Vektoren ζ deren Fluss die Grenze (boundary) des Diamanten in sich selbst schickt und dann in ∂ Σ, p und p‘ verschwindet. Ein Killing-Vektorfeld (benannt nach dem deutschen Mathematiker Wilhelm Killing) ist ein Vektorfeld auf einer Riemann’schen Mannigfaltigkeit , das bei Koordinatentransformation die Metrik erhält. Killing-Vektorfelder sind die infinitesimalen Generatoren (Erzeuger) von Isometrien. Da die Isometrie des DE-Sitter Raums die Lorentz-Gruppe 0(1, n) ist, besitzt die Metrik n(n+1) / 2 u unabhängige Killing Vektor Felder
Die Überschneidung des Zukunftslichtkegels des Punktes p‘ und des Vergangenheitslichtkegels des Punktes p wird als „Rand (edge) des Diamanten“ bezeichnet. Der „Rand“ ist die „Grenze (boundary) ∂Σ der (d-1) dimensionalen kugelförmigen Region Σ.⁵.

3. Die kosmologische Konstante

Die Entfernung des kosmologischen Ereignishorizontes beträgt gegenwärtig ca. 46 Mrd. Lj., i.e. das Alter des Universums, 13,8 Mrd. Lj. + die in diesem Zeitraum durch die kosmische Expansion zurückgelegt Strecke von ca 33 Mrd. Lj. Mathematisch ergibt sich die Entfernung zum heutigen Partikelhorizont r_p aus dem Integral über dem Kehrwert der Skalenfunktion. r_p = c ∫₀^{t0 a₀} ⁄ _a(t) dt. ⁶

Die Entdeckung der beschleunigten Ausdehnung unseres Kosmos hat zu einem erhöhten Interesse an der kosmologischen Konstante Λ geführt. Der Grund dafür ist, dass eine abstoßende positive kosmologische Konstante Λ > 1 eine mögliche Ursache der exponentiellen kosmologischen Expansion unseres Universums sein kann.
Dieses Interesse hat sich aus zwei Gründen auch auf die De-Sitter (DS) Raumzeit ausgedehnt:

(1) der DS Raum ist die symmetrischste Lösung der Einstein Gleichungen mit positiver kosmologischer Konstante.

2) Gemäß dem kosmologischen „No-hair“ Theorem nähert sich jedes ewig expandierende Universum mit positiver kosmologischer Konstante asymptotisch einer DS Raumzeit an. Unser Universum könnte, wie bereits festgestellt, also ein Beispiel für einen solchen asymptotischen DS Raum sein. ⁷

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1. G.W. Gibbons und S.W. Hawking, „Cosmological event horizons, thermodynamics,and particle creation“, in: PHYSICAL REVIEW D, VOLUME 15, NUMBER 10, l5 MAY 1977, p. 2739, [Digitale Ausgabe], URL: https://pdfs.semanticscholar.org/3ded/6fa16dcae21351cd39a2981dfaba5a630871.pdf?_ga=2.229430300.1818487664.1612701961-852032688.1612538399; vgl. auch Cesar Arias,Felipe Diaz and Per Sundell, De Sitter space and entanglement, 2019 © 2019 IOP Publishing Ltd, Classical and Quantum Gravity, Volume 37, Number 1. pp. 1, 7, 12 [Digitale Ausgabe], URL: https://arxiv.org/pdf/1901.04554.pdf [Übers. d. Verf.] ↩︎
2. Ib. [Übers. d.Verf.] ↩︎
3. Ib. ↩︎
4. Ib. ↩︎
5. Ted Jacobson und Manus Visser, Gravitational thermodynamics of causal diamonds in (A)dS, University of Maryland und University of Amsterdam, pp. 3, 6 seqq., [Digitale Ausgabe], URL: https://scipost.org/SciPostPhys.7.6.079 ↩︎
6. Artikel, „Beobachtbares Universum“, in: Wikipedia, [Digitale Ausgabe], URL: https://de.wikipedia.org/wiki/Beobachtbares_Universum; vgl. auch https://de.wikipedia.org/wiki/Skalenfaktor ↩︎
7. Artikel „Killing Vectors“, in: Wolfram MathWorld, Wolfram Web Resources, [Digitale Ausgabe], URL: https://mathworld.wolfram.com/KillingVectors.html ↩︎

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